Efect Schottky

Efectul Schottky este efectul câmpului asupra mărimii barierului potențial.

Fs- Puterea imaginii oglinzii.

unde # 949; 0 este constanta dielectrică a vidului.

Ws este potențialul imaginii oglindite.

Dacă aplicăm un câmp electric extern, WS eEX. FS eEX x

La o anumită distanță, forțele eE și Fs se anulează reciproc, adică devin egale.

Emisiile electronice emisie de electroni de la o suprafață Me sub influența unui câmp electric extern puternic. câmp, a fost descoperit de R. Woud (1897) în studiul unui gol de vid.

Emisiile electronice se explică prin tuneluri

efect și are loc fără consumul de energie asupra excitației electronilor. Atunci când electronii de emisie câmp depăși bariera de potențial, fără a trece peste ea datorită energiei cinetice a mișcării termice și de scurgere tunelare prin bariera, a redus și a redus de un câmp electric.

Emisia electronică secundară (descoperită de L. Austin și H. Starke, 1902) este emisia sub acțiunea unui flux de particule accelerate.

Din punct de vedere cantitativ, emisia de electroni secundari este caracterizata de un "coeficient de emisie secundar" (KVE)

EE este determinată experimental. # 951; = ne / nn. ne-au scos electronii și electronii care cad.

# 951; depinde de natura materialului câmpului, de energia particulelor bombardate și de unghiul de incidență pe suprafață.

Spectrul de electroni secundari este practic continuu.

Emisia de fotoelectroni este emisia de electroni prin corpuri solide și lichide sub acțiunea radiației electromagnetice (fotoni), în timp ce numărul de electroni emisi este proporțional cu intensitatea radiațiilor.

Fotografia emisiunii a fost descoperită de Gustav Hertz (1887). Pentru ca fotomisiunea să aibă loc, energia cuantică trebuie să fie mai mare decât puterea de ieșire.

Sensibilitatea lui S, unde eu este fluxul, P este puterea radiației incidentate. S = I [A] / P [W]

Aparatele secundare și fotoelectrice sunt utilizate în dispozitivele de înregistrare a radiațiilor optice (PMT).

12. Curentul electric în vid. Rolul încărcării spațiale. Legea Boguslavski-Langmuir

gradul de vid permis de gaz când un e-coliziune s cu particule grele în spațiu m \ în catod și anod (R și A) nu joacă un traseu roli.Dlina n-lea, adică distanța m \ în față-E sunt comparabile cu distanța În aceste condiții, emisia electronilor din K conduce la formarea unei sarcini negative în apropierea suprafeței K. În cursul acestor schimbări. distribuția potențială cu ajutorul electrozilor

E = grad U. Distribuția lui U este liniară Încălzirea K și K emite electroni care se deplasează la A cu gradul de accelerație U de lângă suprafață = 0

Obrazovav.obemn.zaryad va încetini de alimentare, adică vozrasch.chast de e-în spate la KV Alea, constatăm că taxa va velich.obemnogo

Xia reglabil curent e-in A-dependent kot.budet fi de Ua.Rassm th curent velich.plotnosti Pentru geometrie planară când un yavl Ci-Xia plat || În acest caz. Se poate lua în considerare problema o singură dată pentru mișcarea de e-in. Ecuația Poisson

În orice secțiune, M \ și K și A j = const în următoarea. când curentul se dezvoltă, concentrația e-e va scădea cu electrozii. comportamentul catodic al potențialelor. din Ua dacă A este izolat din exterior. lanț și nu-i dă nici un potențial, atunci în timp va apărea un A. potențial, este determinat de fluxul de e-s din K.

Image.min, cat. determinată de o taxă percepută

Reduceți bariera potențială pentru ieșirea e-in j = const, deoarece concentrația scade, viteza crește, saturația are loc.

Ca rezultat, saturația-CoC Ia, o diodă de vid cu termo-oh e emmisiey, a crescut pojavl ionizare th I-Light-formare Xia "+" obemn.zaryad

13. Clasificarea curentilor electrici in gaz ....

În starea normală, gazul este un dielectric, deoarece constă din atomi și molecule neutre. În acest sens, pentru apariția de e-mail. curent necesar:

creați particule încărcate și aplicați o diferență de potențial între electrozii.

Aceasta este diferența fundamentală a curentului electric din gazul din curent în metale, semiconductori, dielectrice.

1. Puteți crea un termo. emisiilor

2. folosiți iradierea

Metodele de creare a particulelor încărcate primar prin acțiunea externă sunt numite ionizatoare externe.

Dacă diferența de potențial este mică, nu vor fi create particule noi încărcate, curentul se va opri. Curentul care există sub acțiunea unui ionizator extern este numit un curent non-auto-susținător. Dacă condiția pentru mișcarea și accelerarea particulelor încărcate asigură ionizare coliziune neelastică, ionizare și acest lucru compensează pierderea particulelor încărcate la electrozi în volumul și pe pereții organici, această descărcare se numește independente (particule încărcate generate din cauza ciocnirilor inelastice). Pentru a face ca încărcarea să devină independentă, este necesară o anumită tensiune a câmpului între electrozii. Trecerea de la un test independent la gaze independente.

Dezvoltarea canalului conductiv între electrozii depinde de presiunea gazului și de distanța dintre electrozii.

Limita condiționată a modelului de defalcare

1. Townsend <200 мм.рт.ст.

2. Streamline> 200 mm Hg

Modelul Townsend se bazează pe formarea unui canal conductiv prin avalanșe de electroni. Pentru a cuantifica procesele de ionizare. Townsend a introdus trei factori principali. # 945; # 946; # 947 ;.

# 945; - numărul de perechi de sarcini create de un electron pe un centimetru al traseului de la catod la anod.

# 946; - numărul de perechi de sarcini create de un ion pe un centimetru al traseului de la catod la anod.

# 947; - coeficientul. emisie secundară.

Avalanșa de electroni care rezultă trece la anod.

Forme de dezvoltare a defecțiunilor:

1. # 945 ;, # 946; = 0, # 947; obținem un curent de prebreakdown unipolar.

2. # 945 ;, # 946 ;, # 947; bipolar două tipuri de avalanșe, electronice și ionice, se deplasează într-o direcție diferită.

Modelul de flux este proiectat pentru presiuni înalte. La presiune înaltă, timpul de defectare nu depinde de materialul catodului și de anodul.

Modelul Townsend funcționează atunci când ionizarea este efectuată de electroni și # 945; >> # 946; curentul prebreakdown se numește unipolar.

Prima avalanșă este creată de n0 de către electronii originali, după trecerea primei avalanșe la anod, # 945; # 948; electroni.

Numărul de ioni creați după prima avalanșă:

Numărul de electroni secundari va fi: # 947;

În formarea celei de-a doua avalanșe vor fi:

După ce trece a doua avalanșă, n2 = n1 e # 945; # 948; a doua avalanșă va crea ioni:

În formarea celei de-a doua avalanșe vor fi:

În stadiul celei de-a treia avalanșe, curentul se stabilizează (gândea Townsend)

n 2 = n 3 = n 4 (numărul de el-s ar trebui să fie același).

n 2 = n 3 = n 4 = n 1 e # 945; # 948;

Dacă câmpul este neuniform, alfa depinde de coordonate. Condiție de defalcare la limită:

Când începe defalcarea, curentul crește brusc.

Articole similare

• Efectele farmacodinamice ale glucocorticosteroizilor - stadopedie

• Efecte megaphone1

• Perna ortopedică gezatone cu efect de memorie din inima companiei cumpăra în orașul Moscova

Trimiteți-le prietenilor: