La conectarea unei sarcini cu rezistență Zn la bornele bobinei secundare a transformatorului, apare un curent I2 (Figura 1.10). În același timp, curentul în înfășurarea primară atinge valoarea I1. și fluxul magnetic în circuitul magnetic creat de m.d. Înfășurarea primară va fi egală cu Φ1.
Fig. 1.10. Transformator monofazat în modul de încărcare
I2 curent. care curge prin înfășurarea secundară, creează un câmp magnetic al înfășurării secundare. Partea mare - partea principală a înfășurării secundare este închisă de-a lungul circuitului magnetic, îmbinându-se atât cu înfășurările secundare cât și cu cele primare. Acesta este fluxul principal al înfășurării secundare F2. Partea mai mică a fluxului secundar de înfășurare este cuplată doar la înfășurarea secundară. Acesta este fluxul înfășurării secundare F # 963; Ea, precum și fluxul de scurgere a înfășurării primare, trece prin secțiuni mari ale traseului prin aer, deci este proporțional cu curentul I2. Proportional la curentul I2 și indus de fluxul F # 963; 2 emf. a înfășurării secundare:
aici x2 este rezistența inductivă a împrăștierii înfășurării secundare.
Fluxul magnetic al înfășurării secundare, în conformitate cu legea din Lenz, este îndreptat spre curgerea primului înfășurare. care a cauzat emf. E2 și curentul I2. Adică fluxul total în circuitul magnetic va fi
Apariția fluxului magnetic Ф2 în prima clipă a timpului va determina o scădere substanțială a fluxului total Φ, care la rândul său va conduce la o scădere a emisiilor de gaze cu efect de seră. E1. În conformitate cu expresia (1.14), aceasta va duce la o creștere a valorii actuale I1:
Datorită creșterii curentului I1, fluxul magnetic F1 va crește și aproape complet va compensa creșterea fluxului Ф datorită debutului fluxului Ф2. Timpul acestui proces tranzitoriu este determinat de constanta electromagnetică a transformatorului, care la rândul său este determinată de inductanțele și rezistența activă a înfășurărilor primare și secundare.
Astfel, fluxul magnetic al transformatorului sub sarcină Φ este aproximativ egal cu debitul în gol Φ0. Cu o schimbare în curentul I2, fluxul Φ practic nu se modifică:
Reprezentăm curentul înfășurării primare sub forma sumei curentului fără sarcină și incrementarea miezului menținând fluxul magnetic:
Înmulțind ambele părți ale acestei egalități cu w1. obținem ecuația de mds:
Pe baza legii conservării energiei, creșterea în m.d. înfășurare primară. este egal în mărime și opus în direcția m.d. înfășurare secundară:
Având în vedere (1.26), ecuația (1.25) are forma:
Împărțirea ambelor laturi ale lui (1.27) cu w1. obținem ecuația transformatorului:
Al doilea termen din partea dreaptă a ecuației (1.28) se numește curent secundar de înfășurare, redus la numărul de rotații ale înfășurării primare. este notat ca:
Cu indicele pentru (1.29), ecuația curentă are forma:
Articole similare
Trimiteți-le prietenilor: