O astfel de înregistrare ne permite să spunem că atunci când treceți printr-un plan atomic în grinda primară, faza se schimbă la -d. Când treceți prin planurile r, unghiul de fază este -dd. Astfel, problema determinării amplitudinii fasciculelor difracționate se reduce la sumarea amplitudinilor razei. reflectată din întregul ansamblu de planuri, luând în considerare coeficientul de reflexie al planurilor individuale și coeficientul de transmisie. a cărui acțiune este considerată a fi redusă la o schimbare de fază pentru fiecare act de reflecție. [C.491]
Liniile lichidelor. solidus și EF direct, care determină compoziția eutecticului. divizați planul diagramei de fază în cinci regiuni (Figura 9.2) [c.418]
Planul u = 0 care corespunde planului infinit de îndepărtat al spațiului fazic al sistemului (IV, 11) va fi integrat pentru sistem (IV, 12). Să studiem pozițiile de echilibru. care se află în acest plan, având în vedere doar spațiul 1 Octant și, V, w, care corespunde spațiului 1 x Octant, y, în acest sistem de constrângere (IV, 12) are două poziții [c.137]
Punctele de intersecție a planului efectelor de fază (chimice) cu planul triunghiului Gibbs sunt determinate de relația [c.122]
Rezultă că planul fazei [c.122]
În dispozitivul cu contrast de fază KF-4 (Figura 35) există un set de obiective de fază care diferă de cele obișnuite prin faptul că sistemul lor optic are un inel de fază. În revolverul 2 al condensatorului 1 se introduc diafragme inel. imagini ale căror imagini sunt proiectate pe inelul fazei lentilei. Fiecare obiectiv are o diafragmă proprie. Inelul de fază împreună cu diafragma inelară oferă un efect de contrast de fază în imagine. Cu ajutorul șuruburilor, imaginea diafragmei inel este centrat în raport cu inelul de fază. Dacă dispozitivul este configurat corect, imaginea diafragmei ar trebui să coincidă cu inelul de fază (adică inelul trebuie să se suprapună peste imaginea diafragmei de-a lungul întregii circumferințe). Pentru a observa planul inelului de fază în timpul reglării [c.37]
Ideea metodei Poincaré este de a reduce cantitatea de informații prelucrate atunci când studiază comportamentul traiectoriilor de fază luând în considerare doar o serie discrete de puncte pe o traiectorie. Această idee se realizează prin alegerea unui plan (în general, arbitrar) în spațiul de fază și prin observarea punctelor de intersecție a acestui plan prin traiectorii de fază. Metoda este explicată în Figura 2.10, unde este prezentat spațiul de fază tridimensional [c.52]
Punctele de intersecție a planului printr-o traiectorie de fază (doar punctele la care traiectoriile intersectează planul într-o direcție, în acest caz, de sus în jos) sunt fixe. [C.53]
Estimări numerice ale limitelor comportamentului adiabatic. Existența integrelor mișcării poate fi dedusă din calculele numerice ale secțiunilor transversale ale planului spațiului de fază, așa cum am făcut în 2.4. Dacă particulele se află pe o curbă fixă în faza [c.257]
Lăsați lichidul considerat de noi să fie o topire a unui material cristalin. Vom crea în secțiunea orizontală a meniscului temperatura la care cristalizează topitura, astfel încât acum, deasupra planului acestei secțiuni, topitura trece în faza solidă. Mai mult, vom informa faza solidă a mișcării ascendente cu o viteză finită constantă și lăsând neschimbată poziția planului de tranziție de fază prin alegerea regimului termic adecvat. După începerea mișcării, partea de întărire a meniscului va forma continuu un solid cilindric. a cărui secțiune transversală coincide cu secțiunea meniscului prin planul de cristalizare. La determinarea mărimii finale a solidului rezultat, se ia în considerare coeficientul de dilatare termică. [C.22]
Astfel, rolul corpului original, denumit în continuare semănare, reduce la formarea unui menisc, care, la o poziție fixă a suprafeței de tranziție de fază, determină forma produsului tras. S-ar părea că acum, selectând semințele potrivite și cu ea un menisc și având un plan de tranziție de fază într-un anumit loc, puteți desena o probă înainte de o anumită formă. Cu toate acestea, în acest mod (cristalizarea prin metoda Czochralski), este dificil să se obțină forma dorită a probelor cristalizate. Este ușor de văzut [c.22]
Un exemplu este un sistem alcătuit din două săruri cu un ion comun și apă. Cu un sistem de coordonate dreptunghiular. Dorind să reprezinte regiunile de apariție a diferitelor faze, ar fi necesar să se utilizeze un model spațial. care, totuși, este incomod (și nu este folosit). Luând în considerare sistemul la o temperatură constantă. este posibil să se construiască pe plan o diagramă de fază a unui sistem tri-component (diagrama izotermică). [C.191]
Fără a se ocupa de reacții specifice. Aici atingem un singur primit în ultimii ani, o metodă comună în care isk.pyuchaetsya timp de ecuații cinetice și sunt o soluție stabilă a problemei pe baza teoriei stabilității Lyapunov dezvoltată. In cel mai simplu caz a două variabile x w y (de exemplu, cele două centre active sau un sit activ și temperatura) ale ecuațiilor cinetice dx / dt = F, cu x, y) și dy / dt = fu (x, y) (x și y - concentrația sau concentrație și temperatură) obținem o ecuație dxfdy = / x, y), care poate fi afișat pe plan (sau diagrama plan de fază) și analizate (Lyapunov) pentru a găsi punctele singulare. care determină condițiile de stabilitate pentru sistem (vezi [136], Capitolul X). Limitele de aprindere pot fi obținute în acest mod. în special limite datorită acțiunii simultane a lanțului și factorilor termici (Teoria unificata a lanțului de aprindere și termică), modul de oscilație chimică și altele. [c.219]
Soluționarea problemei existenței ciclurilor limită în sistemul investigat poate uneori să conducă la dificultăți considerabile. Cu toate acestea, ciclul limită poate fi întotdeauna determinat prin construirea de traiectorii de fază în regiunea corespunzătoare a planului de fază. Traiectoria de fază în formă de divergente de la punctul helix singular vor tinde să ciclu limită stabil din interior și din exterior, va fi mai aproape de traiectoria de fază în formă de spirală înfășurată rotund (fig. 6.10, a). În cazul unui ciclu limită instabil, traiectoriile de fază se înfășoară din el atât din interior cât și din exterior (Figura 6.10, b). Un astfel de ciclu de limită. ca orice mișcare instabilă, nu poate exista într-un sistem real. [C.183]
Metoda de identificare a razei la intensitate maximă este caracterizată printr-o precizie limitată. Așa cum se arată Voltaire [18], poate oferi în mod semnificativ mai mare claritate, utilizând intensitatea minimă a undei fazei plăcii poldliny. De exemplu, dacă dispozitivul cu rotire în oglindă (galvanometru) fantă optimă pentru a înlocui val noldliny placa, claritatea săgeții lumina va crește de 25 de ori. Cu toate acestea, această claritate este obținută numai în cazul în care fasciculul de lumină după placa de fază propagates într-un mediu omogen și este proiectat pe imaginea plăcii scară optică. Dacă, totuși, imaginea planului plăcii de fază nu este proiectată pe ecran, ca de exemplu în metodele de umbră. atunci distanța dintre placă și ecran nu este prea mare, deoarece în caz contrar, înclinația ramurilor laterale ale vârfului va fi mai plat. La distanțe mari între placă și ecran, cu o creștere a lungimii focale, parametrul xy scade pentru aceeași coordonate de pe ecran. Modelul de difracție se lărgește, după cum urmează din (586). În plus, este necesar să se ia în considerare faptul că în dispozitivele umbrite fasciculul de lumină trece prin regiunile de neomogenitate optică. În special utilizarea plăcii fazei de undă mai puțin poldliny ue, de exemplu, un studiu de difuzie Wiener (Ch. 3, Sec. 1.1) permite creșterea preciziei. [C.57]
În ciuda absenței indiscutabile a acuzațiilor la potențialul Lippmann. Este totuși necesar să se țină seama de straturile duble dublu foarte importante pe ambele părți ale interfeței. Planul limitei de fază a ionilor metalici în faza metalică nu coincide în mod necesar cu același plan de electroni. Deja nepotrivirea lor nesemnificativă duce la un dublu strat dipolar foarte substanțial în metal, așa cum este prezentat schematic în Fig. 38. În plus, este necesar să se țină cont de adsorbția moleculelor de apă orientate (în electroliții apoși). Dipol - [c.115]
Luarea în considerație a portretului de fază arată că în cea mai mare parte a planului traiectoriile de fază sunt îndreptate unul spre celălalt. Cu toate acestea, pe axa x există o continuitate a pozițiilor de echilibru. la care sistemul se poate suspenda. Pentru a elimina acest lucru, este necesar într-un fel să rotiți linia de comutare pentru a asigura deplasarea punctului de imagine de-a lungul liniei de comutare la origine. Acest lucru se poate realiza dacă, pe măsură ce abordăm axa x, coordonatele X în magnitudine absolută vor scădea. [C.374]
Utilizarea efectelor de fază conceptul plane este foarte ușor de dedus / conta teoreme A.V.Storonkiyaa despre legătura dintre valorile efectelor de fază ale componentelor și o tangentă poziție la curba izoterme -izobaricheskoy dzu două faze de echilibru. [C.122]
Fig. 6.6. O diagramă care prezintă în plan vertical relațiile de fază pentru un val de undă progresivă cu o viteză de fază. orientată în jos (aceasta înseamnă că viteza de grup este îndreptată în sus). Liniile solide reprezintă liniile de presiune maximă (înaltă) și minimă (joasă). care sunt ambele linii de viteze maxime și minime, direcția de mișcare va fi așa cum este arătat. Liniile punctate denotă pozițiile perturbațiilor maxime (grele) și minime (de lumină). Dacă direcția de propagare a fazei este inversată, în diagramă se va schimba numai direcția mișcării.
Metode de optimizare în tehnologia chimică, ediția 2 (1975) - [c.0]
Dinamica și reglarea sistemelor hidraulice și pneumatice (1987) - [c.175]
Articole similare
Trimiteți-le prietenilor: