O pereche de forțe se numește un sistem de două forțe egale în modulul îndreptat de-a lungul liniilor paralele în direcții opuse (Figura 2.2). Planul în care sunt plasate forțele perechii este planul de acțiune al perechii de forțe, iar cea mai scurtă distanță d între liniile de acțiune a forțelor este numită umărul perechii.
Forțele perechii nu constituie un sistem echilibrat de forțe, deoarece nu au o linie comună de acțiune și nu se reduc la rezultatul, deoarece suma lor geometrică este zero. Acțiunea unei perechi de forțe se reduce la un efect de rotație, caracterizat de momentul perechii.
Momentul perechii (algebrice) este valoarea luată cu semnul corespunzător, egală cu produsul modulului uneia dintre forțele pereche pe ...
perechi de perechi:
Momentul algebric al perechii de forțe va fi pozitiv dacă o pereche de forțe încearcă să rotească corpul în direcția acelor de ceasornic.
Conform definiției, momentul algebric al perechii de forțe este numeric egal cu aria paralelogramului construită pe forțele perechii (figura 2.3):
АВСД = 2pl. ABC = 2pl. AVD.
Cuplurile de forțe din plan au astfel de proprietăți:
a) Acțiunea unei perechi de forțe asupra unui corp solid este complet determinată de momentul perechii de forțe;
b) o pereche de forțe poate fi rotită și mutată în orice loc în planul de acțiune al perechii;
c) pentru o pereche de forțe este posibil să se modifice umărul și valoarea forței, menținând direcția rotației sale, magnitudinea momentului și planul de acțiune al perechii neschimbate;
d) sistemul de orice număr de perechi de forțe în plan este echivalent cu o pereche de forțe situate în același plan, momentul fiind egal cu suma algebrică a momentelor acestor perechi, adică perechi de forțe situate în același plan sunt adăugate algebric.
Condițiile pentru echilibrul perechilor de forțe - pentru echilibrul sistemului de perechi este necesar și suficient ca momentul perechii de forțe care rezultă să fie zero.
2.1.3 Teorema de transfer paralel de putere: puterea poate fi deplasat paralel cu ea însăși, în orice punct al unui corp rigid în plan, adăugând un cuplu de forțe, timpul care este timpul de putere portabile pentru un nou punct de aplicare.
Dovada teoremei se face în etape (Figura 2.4):
- la forța care acționează asupra corpului la punctul A (Figura 2.4, a), adăugați un sistem echilibrat de forțe
0, alegerea forțelor și egalitatea de rezistență (figura 2.4, b);
- considerând agregatul forțelor ca o pereche de forțe cu un moment. să fie convins că acțiunea asupra corpului forței de la punctul A (figura 2.4, a) și sistemul forțelor (Figura 2.4, c) este identică
Articole similare
Trimiteți-le prietenilor: