Probabilitate - umplere - o enciclopedie mare de petrol și gaze, articol, pagina 3

Probabilitatea este completă

Aici f (W) este densitatea de probabilitate a umplerii nivelului cu energie W; W este nivelul lui Fermi; k este constanta Boltzmann; T este temperatura absolută a corpului. Fermi este egal cu energia electronului maxim la T 0 K. [31]







În starea echilibrului termodinamic, funcția de distribuție care determină probabilitatea de a umple diferite niveluri de energie. pot fi găsite prin acele metode, care au fost subliniate în Ch. [32]

Pentru a gasi distributia energiei electronilor, probabilitatea de umplere a fiecarui nivel f (E) trebuie multiplicata cu densitatea nivelurilor electronice D (E) corespunzatoare unei anumite stari de energie. [33]

Nivelul Fermi Wf - acest nivel de energie, probabilitatea de umplere, care este exact egală cu / 2 - Distribuția Maxwell - Boltzmann aplicabile în cazurile în care particulele sistemului poate fi considerat un clasic, și să nu ia în considerare orice particule identice mod deosebit. Distribuția lui Bose-Einstein ia în considerare considerații speciale ale teoriei cuantice despre identitatea particulelor. Deoarece această distribuție este aplicabilă particulelor descrise de funcțiile de undă simetrice, aceasta nu impune o limită - câți dintre ei, în principiu, pot ocupa cel mai scăzut nivel de energie disponibil. Distribuția Fermi-Dirac se bazează și pe teoria cuantică. Deoarece este aplicabil particulelor descrise de funcțiile de undă antisimetrice, în acest caz, principiul excluziunii Pauli este valabil, care este luat în considerare în derivare. În Fig. 2.18 prezintă graficul f (W) pentru mai multe temperaturi. [34]

În Fig. 1 - 9 6 arată dependența probabilității de umplere a stărilor cuantice ale nivelurilor de energie corespunzătoare de către electronii fn cp (W) SCl la Tconst, respectând statisticile Fermi-Dirac. [36]







Simetria curbei de probabilitate zashelne-TION relativ la nivelul Fermi este probabilitate egală de nivel de umplere de electroni cu energie mai mare decât magnitudinea E - 9t, iar probabilitatea stratului de eliberare de electroni cu energie prin aceeași cantitate la nivelul de energie Fermi. [37]

Aici SQC, Woo, ω, TOO sunt probabilitățile de umplere a nodurilor. [38]

Ocuparea unui loc vacant mărește concentrația electronilor atât de mult încât probabilitatea de a umple locul următor devine foarte mică. [39]

În Fig. 1-9, b arată dependența probabilității de umplere a stărilor cuantice ale nivelurilor de energie corespunzătoare de către electronii fn φ (W) 1 pentru Tconsi, respectând statisticile Fermi-Dirac. [40]

În consecință, nivelul Fermi coincide cu nivelul de energie al cărui probabilitate de umplere este de jumătate. [41]

Din considerente fizice că (kElkT) 1 probabilitatea de ocupare a nivelurilor de energie ale electronilor banda de valență și nivelele benzii de conducție ale găurilor vor fi foarte mici. Prin urmare, pentru determinarea EF, putem presupune mai întâi că degenerarea este absentă atât în ​​banda de valență, cât și în banda de conducere. Condițiile în care ipoteza este justificată vor fi discutate în detaliu mai jos. [42]

Contribuția la derivatul dy2h l / dx, care descrie schimbarea probabilității de umplere a porilor. diagramele (vezi. fig. 96 și 97) conținând nodurile tipaH Fand G. La umplerea nodurilor de tip H probabilitatea de umplere pori în secțiunea următoare este redusă, astfel încât contribuția la derivatul acestor diagrame este negativ. Probabilitatea de a umple nodul H este liniară în j / 2h 1, prin urmare z / 2fc i este la prima putere. Y k) este proporția relativă a celor care sunt în prezent goale; numai ele sunt supuse revizuirii. Acest factor este normalizat. [43]

Contribuția la derivatul dyzh 1 / dx, care descrie schimbarea probabilității de umplere a porilor. dați diagrame (vezi figurile 96 și 97) care conțin noduri de tip Я și G. Când se umple nodurile de tip H, probabilitatea de umplere a porilor în secțiunea următoare scade, astfel încât contribuția la derivatul acestor diagrame este negativă. Probabilitatea de a umple nodul H este liniară în r / 2n și, prin urmare, z / 2fti este în prima putere. Y) - proporția relativă a celor care sunt în prezent goale; numai ele sunt supuse revizuirii. Acest factor este normalizat. [44]

În derivarea izotermei Langmuir, se presupune că centrele de adsorbție umplute nu afectează probabilitatea umplerii celor mai apropiate centre vecine. [45]

Pagini: 1 2 3 4

Distribuiți acest link:






Articole similare

Trimiteți-le prietenilor: