Inducția electrică

Ecuațiile pentru vectorul de inducție în SGS au forma (a doua pereche a ecuațiilor lui Maxwell)

Aici ρ este densitatea sarcinilor libere și j> este densitatea curentă a tarifelor libere. Introducerea vectorului D>. Astfel, se poate exclude din ecuațiile lui Maxwell necunoscute curenți moleculari necunoscuți și taxe de polarizare necunoscute.







Ecuațiile materiale

Pentru a defini definitiv câmpul electromagnetic, ecuațiile lui Maxwell trebuie să fie completate cu ecuații materiale. conectând vectorii D> și E> (ca și H> și B>) în materie. În vid, acești vectori coincid, iar într-o substanță relația dintre ei este adesea presupusă a fi liniară:

Cantitățile ε i j> formează un tensor al permitivității. În principiu, aceasta poate depinde atât de punctul din interiorul corpului, cât și de frecvența oscilațiilor câmpului electromagnetic. În mediile izotrope, tensorul constant dielectric se reduce la un scalar. denumită și permitivitate dielectrică. Ecuațiile materiale pentru D> dobândesc o formă simplă







Condiții limită

La limita a două substanțe, saltul în componenta normală D n> a vectorului D> este determinat de densitatea de suprafață a sarcinilor libere:

Acolo ∂ D ∂ n = (n; ∇) D = >> (\ mathbf; \ nabla) \ mathbf> - normală derivat, r> - la punctul de interfață, n> - vector normal la această suprafață, în acest moment, σ (r))> este densitatea de suprafață a sarcinilor libere. Ecuația nu depinde de alegerea normală (externă sau internă). În special, pentru dielectrică, ecuația înseamnă că componenta normală a vectorului D> este continuă pe limita mediei. O ecuație simplă pentru componenta tangentă D> nu poate fi scrisă, trebuie determinată din condițiile de graniță pentru E> și ecuațiile materiale.







Articole similare

Pagina anterioară

Pagina următoare

Trimiteți-le prietenilor: