Luați în considerare o tăietură de placă de cristal paralelă cu axa optică. Când o lumină polarizată plană cade pe o astfel de placă, razele obișnuite și extraordinare se dovedesc a fi coerente. La intrarea pe placă, diferența de fază δ a acestor raze este zero, la ieșirea de pe placă
(presupunem că lumina cade pe placă în mod normal).
Tăiați paralel cu placa de axă optică, pentru care
unde m este orice număr întreg sau zero, se numește placă cu un sfert de undă. La trecerea printr-o astfel de placă, razele obișnuite și extraordinare dobândesc o diferență de fază egală cu π / 2 (ne amintim că diferența de fază este determinată în limita de 2πm).
O înregistrare pentru care
numit o placă în jumătate de undă. și așa mai departe.
Fig. 6.5. Trecerea luminii plane-polarizate prin placă în jumătăți de undă.
Să luăm în considerare trecerea unei lumini plane-polarizate printr-o placă în jumătate de undă. Oscilația în raza incidentă care apare în planul P. va excita, la intrarea în cristal, oscilația razei obișnuite și oscilația razei extraordinare (figura 6.5). În timpul trecerii prin placă, diferența de fază dintre oscilații și modificări de către p.
Prin urmare, la ieșirea plăcii relația de fază dintre razele ordinare și extraordinare vor corespunde aranjamentului reciproc al vectorilor (la intrarea plăcii sunt conforme cu aranjamentul reciproc al vectorilor). Prin urmare, lumina, eliberat din trombocite, este polarizată în planul P 1. avioanele P și P 1 sunt dispuse simetric față de axa optică a plăcii G. Astfel, o placă semiundă rotește planul de oscilație a luminii transmise prin el la un 2j unghi (j - unghiul dintre planul vibrațiilor în raza incidentă și axa plăcii).
Fig. 6.6. Trecerea de lumină plane-polarizat printr-o placă într-un sfert val.
Acum, să trecem lumina plane-polarizată prin placă la un sfert din val (Figura 6.6). Dacă placa poziționată astfel încât unghiul j dintre planul vibrațiilor în fasciculul incident și axa plăcii O a egalat 45 °, amplitudinea celor două fascicule emergente din placa va fi identică (presupunând că nu dicroism). Schimbarea de fază dintre oscilațiile din aceste fascicule este p / 2. În consecință, lumina care iese din placă va fi polarizată într-un cerc. Pentru o valoare diferită a unghiului j, amplitudinile razei care iese din placă vor fi inegale. Prin urmare, atunci când sunt suprapuse, aceste raze formează lumină polarizată de-a lungul unei elipse, una dintre axele cărora coincide cu axa plăcii O.
Dacă traseul este polarizată eliptic placa lumina pune un sfert de lungime de undă, poziționarea axei optice a lungul uneia dintre axele elipsei, placa va continuare diferență de fază, egal cu p / 2. Ca rezultat, diferența de fază a două valuri plane-polarizate, care în agregat dă lumină polarizată eliptic într-o lumină plane-polarizată. Aceasta este baza metodei prin care este posibil să se facă distincția între lumina polarizată eliptic și lumina parțial polarizată sau lumina polarizată într-un cerc din cel natural.
Material pe tema:
Trimiteți-le prietenilor: