Chimie și Tehnologie Chimică
Comparând (482) și (486), vedem că Au a supraconductorului în timpurile exp [1 / A (0) v] depășește valoarea energiei de legare a unei perechi Cooper izolate. [C.270]
Într-o probă macroscopică a unui superconductor, datorită influenței reciproce puternice a perechilor de electroni, se stabilește o fază (vezi capitolul V, 3). Tăierea superconductorului în două părți și împingerea lui deoparte, de exemplu, cu 1 mm, puteți obține diferite faze. deoarece influența reciprocă este eliminată (dimensiunea perechii Cooper este C 1 mm). În consecință, circuitul este rupt, nu există nici un curent în circuit (Figura 212, a). Dar dacă schimbăm piesele superconductorului cu 10-20 A (distanța mai mică de a). atunci un schimb între ele este posibil datorită proprietăților obișnuite ale undelor electronului. Și din moment ce perechile de electroni migrează de la o bucată la alta, bariera dintre ele nu trebuie să aibă rezistență electrică. adică să fie superconductori. Acest lucru a fost observat de fizicianul englez Josephson (1962). Având în vedere proprietățile joncțiunii tunelului (figura 212, b, c) între doi superconductori, a ajuns la descoperirea următoarelor două efecte. [C.529]
Pentru metale, aliaje, gropi solide și alți compuși. supraconductivitatea este explicată în Ref. electron-phonon mecanism de pereche electroni cu spinuri opuse pentru a forma o stare de legat-t. numit. Perechi Cooper (teoria lui Bardeen-Cooper-Schrieffer). [C.297]
O atracție mică poate duce la formarea cvasi-atomilor sau quasimoleculelor formate din doi electroni. Acestea au fost numite perechi Cooper (după numele lui L. Cooper care le-a prezis existența). Încărcarea perechii Cooper este 2e. [C.337]
Formarea perechilor Cooper conduce la renormalizarea spectrului energetic al excitațiilor elementare. Acum, pentru a crește energia electronilor, este necesar să rupem perechea Cooper, rupând energia de legare între ele. Existența lui Cooper [c.337]
Experimentul a confirmat validitatea imaginii de mai sus. Încărcarea perechii Cooper a fost măsurată. Sa dovedit a fi 2e. Sushi, molid și molid sunt, de asemenea, confirmate de numeroase experimente. [C.339]
Contactele tipice ale lui Josephson în absența superconductivității au rezistențe de ordinul mai multor ohme. Cu apariția unei stări supraconductoare la o temperatură suficient de scăzută, rezistența dispare și începe tunelul perechilor Cooper prin bariera la tensiunea zero a dispozitivului. [C.151]
În cele din urmă, principalele ipoteze ale teoriei BCS pot fi formulate astfel încât starea de bază superconductoare să fie o stare puternic corelată la OK. când în spațiul de impuls electronii normali dintr-un strat subțire de lângă suprafața Fermi umple perechi dense cu spin și impuls opus cât mai aproape posibil. Această corelație între perechi se datorează aproape în întregime principiului Pauli. și nu prin adevărata interacțiune dinamică între perechi. Această ipoteză a făcut posibilă calcularea energiei stării superconductoare. care este determinată în întregime de corelația dintre perechile de electroni de cuplu Cooper cu spin și impuls opus. Interacțiunea care duce la [c.269]
Modificarea lățimii w, mâncat cu temperatura. Atunci când temperatura superconductorului crește peste 0, K, un număr tot mai mare de electroni sunt excitați în mod termic în stări quasiparticule singulare. Aceste excitații au proprietățile quasiparticulelor într-un metal normal, ele sunt ușor împrăștiate și pot dobândi sau pierde energie prin porțiuni mici arbitrar. În același timp, configurația electronilor continuă să existe. Încă se corelează cu perechile Cooper, care oferă proprietăți superconductoare. Temperatura critică Tc este atinsă (pentru H = 0) atunci când toate stările de perechi sunt distruse și A (Tc) = 0. În cazul unei cuplări slabe, T este determinată din ecuația [17] [c.270]
În cazul unui magnet cu ușor planul anizotropie descris grupul de simetrie inițială 0, care se datorează tranziției reduce la banal. Exact aceeași schimbare de simetrie apare la gaz nedesavarsit Bose (zhidaosti), deoarece multiplicarea unui număr complex z pentru e poate fi considerată ca o rotație cu două componente vectoriale de coordonate Rez z, f 1t cu un unghi w. Aceeași spargere simetrie are loc în supraconductor, unde c este valoarea funcției de undă a condensatului de perechi Cooper. [C.27]
Biomagnetic magnetit și magnetorecepție Nou pe biomagnetism T.2 (1989) - [c.151]
Articole similare
Trimiteți-le prietenilor: