Când radial de filtrare g SCR nu ponderat cu porii gaze saturate al RPL volumului specific desecare presiunea în rezervor diferă puțin de presiunea Pk (Pk = RPL) pe marginea volumului specific al razei de drenaj Rk (Fig. 1).
Calculele arată că distanța dintre SCR 600 de la contactul m la 4400 m și Rzab 0.1 RPL (sub filtrare staționară), P media volumului specific diferă de bucla de drenaj la 0,5%. Atunci când distanța dintre noi SCR la 1000 mi cu aproape liber de debit i-lea de foraj P HN medie diferă de conturul nu mai mult de 3%. Acest lucru se datorează unei abrupte considerabile a pâlniei de depresie cu intrarea r în puț.
Fig. 1. Schema pentru dovada condiției că Py = Pk
Aceasta a permis o ecuatie tributară SCR nu necunoscută presiune contur Pf (rezervor P în vecinătatea găurii de sondă, NY) la momentul t înlocui P mediu în ecranul specific de drenaj, și cu un SCR plasament uniform n - P medie aproximativă în rezervor la același moment: Pk (t) = (t).
Teoria godeului extins Van-Everdingen și Hirst pentru calculul introducerii apei în rezervorul de gaze (cazurile de producție constantă și depresie constantă).
15. Metodologia aproximativă pentru calculul introducerii apei în conformitate cu schema de extindere a sondei.
În cazul manifestării Ungariei, GZ este deseori aproximată de un bine extins. Pe teoria canalelor mari, se bazează metodele de predicție a ratelor de deversare în condiții de presiune a apei.
În ecuația de echilibru material pentru IRR în cursul dinamicii selecției r, necunoscutele sunt Pm.
unde QB (t) este volumul cvasi-apei produse.
Þ este necesar să existe dinamica introducerii apei de formare pentru a determina dinamica căderii lui P. În 1949, Van Everdingen și Hurst au dezvoltat o teorie a forajului mărit. Ei au rezolvat ecuația de piezoelectricitate pentru o formare radială despre intrarea apei în fantana de rază finită.
¶ P 2 / ¶r 2 + 1 / r × ¶P / ¶r = 1 / c × ¶P / ¶t (2)
unde c este coeficientul conductivității piezoelectrice;
unde K este modulul de elasticitate în vrac
Dimensiunea gropilor lărgite în comparație cu rezervorul nu poate fi neglijată.
a) DP = Pn-P (r = Rc, t) = const (4) starea depresiei permanente.
b) qv = 2 × p × kv × h / mv × Rc (¶P / ¶r) rr = Rc = const (5)
a) și b) condițiile limită la limita interioară.
Pe circuitul extern la r = Rk. r = Rk = ¥ - un strat infinit; r = Rc este un strat de dimensiune finită.
Integrarea (2) în ceea ce privește condițiile limită la limita interioară, obținem:
Qb (t) = 2 × p × k × h × Rc 2 / (m × × c) × DP × (fo) (8)
unde fo este paritatea Fourier (timp Fourier, timp fără dimensiuni); fo = c × t / Rc 2; (fo) este funcția fără dimensiuni a perechii Fourier pentru Rk ® ¥:
unde I0. Y0 este funcția Bessel a primului și a celui de-al doilea tip, a ordinului 0.
unde (fo) este funcția fără dimensiune a perechii Fourier pentru Rk ® ¥:
unde I1. Y1 este funcția Bessel de primul și al doilea fel, de ordinul întâi.
Trimiteți-le prietenilor: